Physik - UZH
Physik für 1. Semester Medizin
Physik für 1. Semester Medizin
Fichier Détails
| Cartes-fiches | 195 |
|---|---|
| Langue | Deutsch |
| Catégorie | Physique |
| Niveau | Université |
| Crée / Actualisé | 14.12.2015 / 29.06.2017 |
| Lien de web |
https://card2brain.ch/box/physik_uzh
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| Intégrer |
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Brechkraft
\(\mathrm{Brechkraft} = {1 \over f}\) (Einheit: Dioptrien, wenn f in Meter eingesetzt wird)
Bildkonstruktion bei einer konkaven Linse
· achsenparalleler Strahl verläuft durch den zweiten Brennpunkt
· zentraler Strahl verläuft durch den Mittelpunkt der Linse und wird nicht abgelenkt
· Brennpunktsstrahl verläuft durch den ersten Brennpunkt und verlässt Linse achsenparallel
Vergrösserung (bei einer Linse)
\(m = {B \over G} = - {b \over g}\)
Bildkonstruktion bei einer Streulinse
· achsenparalleler Strahl verlässt Linse so, als ginge er vom zweiten Brennpunkt F' aus
· zentraler Strahl verläuft durch Mittelpunkt der Linse und wird nicht abgelenkt
· Brennpunktsstrahl ist auf den ersten Brennpunkt F gerichtet und verlässt Linse achsenparallel
Gegenstand zwischen Brennpunkt und Sammellinse
· Bild ist virtuell, aufrecht und vergrössert
Weitsichtigkeit
· Ursache: zu kurzes Auge
· Korrektur: Sammellinsen (Plusgläser)
Kurzsichtigkeit
· Ursache: zu langes Auge
· Korrektur: Streulinsen (Minusgläser)
Stabsichtigkeit (Astigmatismus)
· Ursache: kein kugelförmiges Auge
· Korrektur: zylindrische Gläser
· Punkte werden in Striche abgebildet
· Gegenstände erscheinen verzogen
Unterschied Kamera / Auge
Kamera: Bildweite variabel / Brennweite konstant
Auge: Bildweite Konstant / Brennweite variabel
Das Mikroskop
· Objektiv (Linse nahe am Gegenstand) erzeugt reelles, umgekehrtes und vergrössertes Bild im Brennpunkt des Okulars
· Okular (Linse nahe am Auge) wird als Lupe benutzt, die Lichtstrahlen verlassen das Okular parallel
Dispersion
· Die Brechzahl n einiger Substanzen ist von der Wellenlänge / Frequenz abhängig
· rotes (langwelliges) Licht wird weniger stark gebrochen als blaues (kurzwelliges Licht)
· Licht wird deshalb von einem Glasprisma spektral zerlegt
Röntgenstrahlen (Erzeugung / Energie / kleinste Wellenlänge)
· Erzeugung von Röntgenstrahlen: Elektronen mit hoher kinetischer Energie werden durch Metall rasch abgebremst
· Die maximale Energie eines Röntgenquants ist höchstens so gross, wie die kinetische Energie eines Elektrons
· \(E_{max} = h · f_{max} < {1 \over 2} {{mv}_e}^2 = eU\)
· kleinste, mögliche Wellenlänge: \(\lambda_{min} = {c \over f_{max}} = {h \space · \space c \over e \space · \space U}\)
Beeinflussung der Röntgenstrahlen durch Strom und Spannung
· Strom (Heizleistung) bestimmt Anzahl freier Elektronen → mehr Strom → mehr Röntgenstrahlen
· Spannung (Hochspannung) bestimmt kinetische Energie der Elektronen
Charakteristische Röntgenstrahlung
Jedes Anodenmaterial erzeugt eine charakteristische Röntgenstrahlung
Absorption
· \(I(x) = I_0 · e^{-\mu x}\)
· Halbwertsdicke \(d_{1\over 2} = {ln \space 2 \over \mu}\)
Wann gelten die Gesetze der Klassischen Mechanik nicht?
Geschwindigkeit
v = Δs / Δt
v = ds / dt
\(v = {s(t_2) - s(t_1) \over t_2 - t_1} \space \space \space \space \space \space \space \space(mittlere \space Geschwindigkeit)\)
Beschleunigung
a = Δv / Δt
a = dv / dt
g (Fallbeschleunigung)
9.81 m/s2
Weg
s = v · t (v = konstant)
s = 1/2 · a · t2 (a = konstant)
Kreisbahn (ω = konstant)
Kreisbahn (ω = konstant)
1. Newtonsche Axiom
wenn Fres = 0
--> Körper bewegt sich gradlinig mit konstanter Geschwindigkeit weiter bzw. bleibt in Ruhe
2. Newtonsche Axiom
F = m · a
F = \({\delta p \over \delta t}\) = \({m · v \over \delta t}\) = \({m \space· \space \delta v \over \delta t}\) + \({\delta m \space · \space v \over \delta t}\) = m · a
3. Newtonsche Axiom
Fab = -Fba
Impuls
p = m · v
Wenn F = 0 ist p konstant (F = \({\delta p \over \delta t}\))
4. Newtonsche Axiom
Fres = F1 + F2 + ...
Gravitationsgesetz
\(F_G = G · {m_1 · m_2 \over r^2}\)
\(g = G · {M_e \over r^2}\)
Coulomb - Gesetz
\(F_C = {1 \over 4 · \pi · \epsilon _0} · {Q_1 · Q_2 \over r^2}\)
(Vorzeichen beachten!)
Lorentzkraft
\(\vec F_L = q · \vec v \space x \space \vec B\)
\(\vec F_L = I · \vec l \space x \space \vec B\)
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